走进不科学 第1292节（1 / 7）
如果说原子弹的理论研究是一场足球赛，那么现在项目组所处的时间便是伤停补时的最后几分钟，比分则是极其微妙的1－0。
此时理论组有着一定程度上的领先优势，不过敌人的攻势依旧强劲，随时有可能扳回一城，将比赛拖入加时。
但只要熬过这最后的冲击，他们便可以获得这场比赛的胜利。
随后在所有人的注视下。
陆光达拿起粉笔，在黑板上写下了一个字：
【解】。
接着陆光达又写下了由那位“太平同志”带队计算出来的先驱核浓度参数：
1nh∑i=ni1nk（x－xih）＋ri^h（x）。
这是一个归一化状态的核密度概率密度函数，ni为第i个区间的数浓度，ri为第i个区间的干粒径上界。
接着是层流火焰的边界，这是一个联立态的方程组：
atu＋uau＋axp=0
δ－μδ（x）=5.0νxv∞。
而在见到这方程组的时候，徐云的眼中下意识闪过了一丝意动。
层流火焰的边界其实是个很有意思的问题，它最早可以追溯到德国科学家prandtl身上——prandtl提出了边界层理论，由此奠定了“固体表面流体无滑移”的理论基础。
不过后世有很多人……尤其是石油人误解了prandtl的边界层概念，总是认为边界层的流体不能流动，并因此成为了启动压力梯度存在的理由。
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此时理论组有着一定程度上的领先优势，不过敌人的攻势依旧强劲，随时有可能扳回一城，将比赛拖入加时。
但只要熬过这最后的冲击，他们便可以获得这场比赛的胜利。
随后在所有人的注视下。
陆光达拿起粉笔，在黑板上写下了一个字：
【解】。
接着陆光达又写下了由那位“太平同志”带队计算出来的先驱核浓度参数：
1nh∑i=ni1nk（x－xih）＋ri^h（x）。
这是一个归一化状态的核密度概率密度函数，ni为第i个区间的数浓度，ri为第i个区间的干粒径上界。
接着是层流火焰的边界，这是一个联立态的方程组：
atu＋uau＋axp=0
δ－μδ（x）=5.0νxv∞。
而在见到这方程组的时候，徐云的眼中下意识闪过了一丝意动。
层流火焰的边界其实是个很有意思的问题，它最早可以追溯到德国科学家prandtl身上——prandtl提出了边界层理论，由此奠定了“固体表面流体无滑移”的理论基础。
不过后世有很多人……尤其是石油人误解了prandtl的边界层概念，总是认为边界层的流体不能流动，并因此成为了启动压力梯度存在的理由。
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